Физика ядра и частиц Взаимодействие частиц с веществом
Электромагнитное взаимодействие Кварки Атомное ядро Магнитный дипольный момент ядра Законы радиоактивного распада ядер. Альфа-распад. Бета-распад Естественная радиоактивность

Момент количества движения

    Собственные значения и собственные функции оператора квадрата момента op_l2 находятся из решения уравнения

op_l2psi = l2psi

(1)

В сферической системе координат уравнение (1) имеет вид

(2)

Уравнение (2) имеет решение, удовлетворяющее стандартным условиям только при определённых дискретных значениях l2 = /h2l(l + 1), где l - целое положительное число (включая и нуль).
    Собственными функциями оператора квадрата момента являются сферические функции Ylm(theta,fi) описывающие состояние с заданным моментом l и его проекцию m на ось z.

где - полином Лежандра (m = 0, +1,..., +l),

    В качестве примера приведены сферические функции для l = 0, 1, 2.

Yl,m(theta,fi) = Yl,-m(theta,fi)

    Проекции op_lx, op_ly, и op_lz, оператора op_l удовлетворяют коммутационным соотношениям

op_lxop_ly - op_lyop_lx = i/hop_lz,
op_lyop_lz - op_lzop_ly = i/hop_lx,
op_lzop_lx - op_lxop_lz = i/hop_ly.

Аналогичным коммутационным соотношениям удовлетворяют проекции оператора полного момента op_j.gif (57 bytes) и спина op_s.gif (57 bytes). Операторы полного, орбитального моментов и спина связаны соотношением

op_j.gif (57 bytes) = op_l + op_s.gif (57 bytes).

Операторы полного момента op_j.gif (57 bytes) и спина op_s.gif (57 bytes) удовлетворяют тем же уравнениям на собственные значения как и оператор орбитального момента количества движения.
    Квадрат момента количества движения vecj1.gif (64 bytes)2 любой изолированной системы также принимает дискретный набор значений

vecj1.gif (64 bytes)2 = /h2J(J + 1),

где J - либо целое число (J = 0, 1, 2, ...), либо полуцелое число (J = 1/2, 3/2,  ...)
Величина J для собственных моментов обычно называется моментом количества движения.
    При заданной величине J проекция момента Jz на ось z принимает 2 J + 1 значений от -splank.gif (65 bytes)J до +splank.gif (65 bytes)J через единицу.

-splank.gif (65 bytes)J, -splank.gif (65 bytes)(J - 1), ..., splank.gif (65 bytes)(J-1), splank.gif (65 bytes)J.

Аналогичные соотношения можно написать и для операторов op_l и op_s.gif (57 bytes).
Момент количества движения J3 сложной системы состоящей из двух подсистем с моментами J1 и J2 определяется соотношением

vecj1.gif (64 bytes)32 = (vecj1.gif (64 bytes)1 + vecj1.gif (64 bytes)2)2 = /h2J3(J3 + 1),

где J3 может принимать значения

J3 = ( J1 + J2 ), ( J1 + J2 -1 ), ...., | J1 - J2 |

Ядерная изомерия
Внутренняя конверсия
Эффект Мессбауэра
Законы сохранения в ядерных реакциях.
Сечение реакции
Ядерные реакции
Механизмы ядерных реакций. Составное ядро.
Механизмы ядерных реакций. Прямые реакции.
Деление ядер.
Тяжелые ядра (A < 100)
Сверхтяжелые ядра (A > 100)
Экзотические виды радиоактивного распада
Физика экзотических ядер
Распространенность элементов.
Ядерные реакции в звездах.
Образование легчайших ядер. Дозвездная стадия образования элементов
Звездная эволюция
Горение водорода
Поиск солнечных нейтрино
Горение гелия.
Горение углерода и кислорода.
Горение кремния.
Образование элементов тяжелее железа.
История Вселенной
Космические лучи. Их состав и происхождение
Объединение взаимодействий
Открытые вопросы физики ядра и частиц

Распространение и поглощение позитронного излучения происходит также как и электронного излучения, но естественно в магнитном и электрическом полях позитроны отклоняются в противоположном направлении по сравнению с электронами. Для позитронов характерен малый срок жизни. Позитрон существует только тогда когда движется. Замедленный позитрон взаимодействует с ближайшим электроном среды, в результате чего образуются два -кванта с энергией 0,51 Мэв каждый, излучающихся в противоположных направлениях.

Основные вопросы по курсу Физика ядра и частиц