Физика ядра и частиц Взаимодействие частиц с веществом
Электромагнитное взаимодействие Кварки Атомное ядро Магнитный дипольный момент ядра Мальчишник, украшенный проститутками СПб с портала http://prostitutki.cc, получится отличным! Законы радиоактивного распада ядер. Альфа-распад. Бета-распад Естественная радиоактивность

 

Энергия реакции. Порог реакции

    При столкновении частиц могут происходить различные реакции. Пусть частица a налетает на частицу A и в результате образуются две частицы b и B.

a + A ----> b + B.

Такая реакция называется двухчастичной по количеству частиц, образующихся в конечном состоянии.
    Энергия реакции это кинетическая энергия выделяющаяся или поглощающаяся в процессе реакции; она равна разности энергий покоя частиц в начальном и конечном состояниях. В общем случае, когда в конечном состоянии больше двух частиц порог реакции определяется формулой

На участке I на заряд Q1 действуют две противоположно направленные силы: F1 и F2. Сила F1, действующая со стороны заряда 9Q, в любой точке этого участка будет больше, чем сила F2, действующая со стороны заряда -Q, так как больший (по модулю) заряд 9Q всегда находится ближе к заряду Q1, чем меньший заряд -Q. Поэтому равновесие на этом участке невозможно

(1)

где mi и mf - массы частиц в начальном и конечном состоянии. Реакции с Q > 0 называются экзотермическими, они идут с выделением знергии при любой энергии налетающей частицы. Реакции с Q < 0 называются эндотермическими. В реакциях упругого рассеяния Q = 0. Для того чтобы была возможна эндотермическая реакция, необходимо чтобы энергия налетающей частицы превышала некоторую величину Tпор, называемую порогом реакции.
   Порог реакции это минимальная кинетической энергии налетающей частицы в лабораторной системе координат, при котором возможна данная реакция.

Вывод этого выражения

(2a)

или

(2б)

где Q -энергия реакции, ma - масса налетающей частицы, mA - масса ядра мишени.
В нерелятивистском приближении (Q<< 2mAc2)

(2в)

    Отметим, что соотношения (2б,в) справедливы и для реакций с любым количеством частиц в конечном состоянии.
    Из соотношений (2б-2в)  видно, что порог реакции не совпадает с энергией реакции.   Из самого смысла величины Q видно, что Q есть порог ядерной реакции в системе центра инерции. Поэтому порог ядерной реакции Tпор всегда больше энергии реакции Q на величину энергии связанной с движением центра инерции в лабораторной системе координат. В ускорителях с неподвижной мишенью значительная часть энергии пучка тратится на бесполезную энергию движения центра инерции. Поэтому в физике высоких энергий, где такие потери были бы особенно велики, а выбор партнера столкновения не столь существенный, как в физике ядра, используют ускорители на встречных пучках. Если использовать для столкновений частицы равных масс m, то для реализации реакции с данным Q необходимы встречные пучки с кинетическими энергиям T' каждого из пучков,

T' = |Q/2|.

(3)

Для реализации этой же реакции на ускорителе с неподвижной мишенью энергия пучка должна была бы быть, как это видно из (2б) и (3)

T = 2T'(T' + 2mc2)/mc2.

(4)

Ускорители имеющие одинаковые полезные энергии называются эквивалентными.
    Существуют ускорители на встречных пучках, в которых ускоряются частицы разной массы. Максимальная масса частиц M, которая может быть рождена на таком ускорителе рассчитывается с помощью соотношения

Мc2 = 2(TaTb)1/2,

(5)

где Ta и Tb - кинетические энергии встречных пучков.

Глюоны
Чармоний, боттоний
Количество поколений фундаментальных фермионов
Слабые взаимодействия. Промежуточные бозоны
Открытие промежуточных бозонов
Слабые распады лептонов и кварков
Распады и реакции в кварковой модели
Слабые взаимодействия нарушают симметрии
Поляризация. Спиральность
Пространственная инверсия. Р-четность.
Примеры процессов с сохранением и без сохранения пространственной четности
Зарядовое сопряжение. Зарядовая четность
Комбинированная инверсия. CP-четность
Нейтральные каоны нарушают CP-симметрию
Осцилляции в пучке нейтральных каонов
Обращение времени
СРТ-теорема
Законы сохранения и симметрии
Атомное ядро
N-Z диаграмма атомных ядер
Масса и энергия связи ядра
Спин ядра
Электрический квадрупольный момент и форма ядра.
Магнитный дипольный момент ядра
Изоспин ядер. Изоспиновые мультиплеты
Дейтрон. Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия.
Мезонная теория ядерных сил
Модели атомных ядер
Капельная модель ядра. Формула Вайцзеккера.
Модель ядерных оболочек. Одночастичные состояния.
Коллективные возбуждения ядер.
Законы радиоактивного распада ядер.
Альфа-распад.

Возбуждение люминесценции. Явление впервые изучалось А. Беккерелем, который установил свечение алмаза, сульфида цинка, некоторых солей урана и других веществ вблизи радиоактивных препаратов. Было установлено, что люминесценция возбуждается также во многих веществах органического происхождения. Одним из первых устройств для наблюдения кратковременных вспышек (сцинтилляций) с целью количественных измерений радиоактивности был спинтарископ

Основные вопросы по курсу Физика ядра и частиц