Курсовые
Черчение

Теплоэнергетика

Электротехника
Карта

 


Рекомендуемый порядок расчета переходных процессов в ЛБП в общем случае Анализ (расчет) докомутационного режима работы линии. Определение параметров возникающей в результате коммутации прямой или обратной волны путем составления соответствующей схемы замещения. Напоминание: схема составляется для места возникновения волны, а не для всей цепи; замыкающийся рубильник заменяется источником ЭДС, размыкающийся - источником тока.

Влияние сопротивления источника и нагрузки на избирательные свойства контура

Пусть контур питается от источника энергии с конечным внутренним сопротивлением Ri (рис. 14.5, а).

Очевидно, что включенные последовательно сопротивления Ri и R можно заменить сопротивлением Rэк = Ri + R. При этом рассматриваемая схема преобразуется в схему, приведенную на рис. 13.1, в, может быть описана соотношениями, полученными основании анализа этой схемы при замене Rэк.

 

а) б) в)

Рис. 14.5. Подключение источника энергии и нагрузки к последовательному колебательному контуру

Добротность такого контура определяется выражением>

 (14.23)

где Q = /R — добротность контура без учета сопротивления источника. Ширина полосы пропускания с учетом внутреннего источника энергии может быть найдена из выражения (14.22) при замене на Qэк1.

 (14.24)

Наличие внутреннего сопротивления источника энергии уменьшает эквивалентную добротность контура и снижает его избирательность. Поэтому с целью повышения избирательных свойств желательно, чтобы источник энергии, к которому, подключен контур, имел как можно меньшее внутреннее сопротивление, т. е. по свойствам приближался идеальному источнику напряжения.

Учесть влияние сопротивления нагрузки, подключенного параллельно емкости или индуктивности можно преобразовав параллельные соединения в последовательные. Параллельные схемы замещения элементов при высокой добротности содержат элементы:

Спар = Спосл = С,

Lпар = Lпосл=L,>

 (14.25)

При Rн2 = Rн3 = Rн на частотах, близких к резонансной, внесенные в контур сопротивления нагрузок>

Rн2' '''= Rн3'=2 '=2'=2'=2/Rн = Rн' (14.26)

Влияние Rн' на параметры контура аналогично влиянию внутреннего сопротивления источника Ri, т. е. с увеличением' снижается эквивалентная добротность и ухудшается его избирательность:

,

Следовательно, для увеличения эквивалентной добротности контура и улучшения его избирательности необходимо, чтобы сопротивление нагрузки Rн было бы как можно большим, т. е. был обеспечен режим работы, близкий к режиму холостого хода.

Выводы

Практическое значение имеют такие характеристики колебательного контура, как входная проводимость, коэффициент передачи по напряжению.

Частотные характеристики последовательного колебательного контура немонотонны, имеют экстремум вблизи резонансной частоты.

Для контура с малыми потерями коэффициент передачи по напряжению максимален на частоте, примерно равной резонансной.

Избирательные свойства контура характеризуются полосой пропускания и добротностью, чем больше добротность, тем уже полоса пропускания.

7.5. Измерение мощности в трёхфазных цепях

В симметричном режиме достаточно измерить активную мощность одной фазы (рис. 7.13а), б), в) ). Обмотки ваттметра включаются на фазные, соответственно, ток и напряжение. Мощность цепи P=3PW. Ваттметром можно измерить и реактивную мощность по схеме рис. 7.14. Это иллюстрируется диаграммой рис. 7.15. Схема и ВД приведены для случая индуктивной нагрузки.

PW = UBC IA cos (UBC ^ IA) = Uл Iл cos (90o - j) = Uл Iл sinj.

Q =  Uл Iл sinj =  PW. 

При ёмкостном характере нагрузки на зажимы обмотки напряжения ваттметра подать напряжение UCB (зажимы обмотки напряжения поменять местами).

Для измерения активной мощности несимметричной нагрузки можно использовать 3 ваттметра, каждый из которых измеряет мощность одной фазы. В этом случае P = PWA + PWB + PWC.

Но существует и метод двух ваттметров – схема Арона, которая является основной при измерении активной мощности в трёхфазных трёхпроводных цепях независимо от характера нагрузки.

Возможность измерения активной мощности двумя ваттметрами основана на том, что сумма токов отдельных фаз трёхфазной трёхпроводной цепи равна нулю: iA + iB + iC = 0.

p= pA + pB + pC = uA iA + uB iB + uC iC = uA iA + uB (-iA - iC) + uC iC = uAB iA + uCB iC.

Таким образом, ваттметры нужно включить так, как показано на рис. 7.16.

Выражая ток iA как iA=(-iB-iC) или ток iC как iC =(-iA-iB), можно получить ещё два уравнения. Таким образом, существуют три схемы включения двух ваттметров, в каждой из которых токовые обмотки включаются в два любых линейных провода, начала обмоток напряжения присоединяются к этим же линейным проводам, а концы – к свободному линейному проводу.

При симметричной нагрузке и j=0  показания ваттметров одинаковы, а при углах |j| > 600 показания одного из ваттметров будут отрицательными. В этом случае надо поменять местами зажимы обмотки напряжения этого ваттметра и его мощность считать отрицательной.

На практике для измерения активной мощности трёхфазной цепи применяются трёхфазные ваттметры. Двухэлементные ваттметры используются в трёхпроводных цепях и включаются по схеме двух ваттметров, а трёхэлементные – в трёхфазных цепях с нулевым проводом по схеме трёх ваттметров.

При симметричной нагрузке реактивную мощность можно измерить двумя ваттметрами, включенными по схеме рис. 7.17 токовые обмотки включаются в любых два линейных провода, а обмотки напряжения – в следующие две фазы. При этом

  Q = (N1 + N2), где N1 и N2 - показания ваттметров.

Реактивную мощность симметричной трёхфазной цепи можно определить также по показаниям ваттметров схемы Арона. При этом Q = (P1 – P2).

Чаще других используются понятия двухполюсника и четырехполюсника. Двухполюсником (N-полюсником) может быть названа любая электрическая цепь, которая взаимодействует с внешними по отношению к ней цепями, т. е. обменивается с ними энергией, через посредство двух (N) ее полюсов и только через них. Двухполюсник будет пассивным, если энергия, отданная двухполюсником во внешнюю цепь, ни при каких условиях не может превышать той, которая была к нему подведена за все предшествующее время. Определение пассивного (активного) N-полюсника аналогично определению пассивного (активного) двухполюсника.


Инженерная графика

 

Начертательная геометрия
Теория цепей
Сопромат
Лабораторные работы
Электротехника
Математика