Курсовые
Черчение

Теплоэнергетика

Электротехника
Карта

Стоячие электромагнитные волны в ЛБП Стоячие волны возникают в том случае, если приёмником энергии активная мощность не потребляется. Это происходит при ХХ, при КЗ или при чисто реактивной нагрузке. Стоячая волна образуется в результате наложения падающей и отражённой волн одинаковой интенсивности. Математически стоячая волна описывается функцией в виде произведения двух тригонометрических функций (sin или cos), одна из которых является функцией времени, а другая – функцией координат.

Формирование компонентных уравнений цепи

Для составления уравнений электрического равновесия цепи с помощью ЭВМ необходимо формализовать исходные о топологии и параметрах входящих в нее элементов.

В большинстве программ машинного анализа цепей с целью упрощения и унификации компонентных уравнений ветвей используют расширенное топологическое описание цепи, при котором каждый идеализированный двухполюсный элемент рассматривается в качестве отдельной ветви.

В зависимости от того, какая из величин (ток или напряжение) выбрана в качестве независимой переменной, компонентные уравнения ветвей, содержащих идеализированные элементы, могут быть записаны одной двух форм: форме Z Y.

Для ветви в форме Z (рис. 9.1, а) уравнение имеет вид:

u = uez+Z(i-Jz), (9.1)

для ветви в форме Y (рис. 9.1, б):

i = Jy+Y(u-uey) (9.2)

где u и i – напряжение ток ветви,

Z, Y – коэффициенты, определяемые характером входящих в ветвь идеализированных элементов,

ue, J – напряжение и ток, характеризующие источники энергии в ветви независимые начальные условия.

При гармоническом внешнем воздействии мгновенные значения токов и напряжений заменяются их комплексными амплитудами, независимые начальные условия полагают равными нулю компонентные уравнения (9.1.) (9.2.) принимают вид:

где> – комплексные амплитуды напряжения и тока ветви,

Z, Y – входное сопротивление и проводимость ветви,

– напряжение и ток, характеризующие источники энергии в ветви.

Рис. 9.1. Эквивалентные схемы ветвей: а) в форме Z, б) Y.

В таблице 4.1. приведены компонентные уравнения для основных идеализированных элементов, записанные в соответствии с полученными формулами.

При анализе компонентные уравнения всех ветвей цепи представляют в одной и той же форме (Z или Y) объединяют одно матричное компонентное уравнение соответственно либо Z, Y:

U = Ue + Zв(I – J), (9.3)>

I = J + Yв(U – Ue). (9.4)>

Здесь Z, Y — квадратные диагональные матрицы сопротивлений и проводимостей цепи;

I, U — векторы (матрицы-столбцы) значений токов и напряжений ветвей;

Ue, J— задающие векторы, характеризующие воздействия на цепь.


Таблица 4.1. Компонентные уравнения ветвей, содержащих один идеализированный элемент

Тип ветви

Форма компонентного уравнения

Z

Y

R

С

L

J

Пример 9.1. Сформировать компонентные матрицы цепи, схема которой приведена на рис. 9.2, а. Граф цепи изображен б

.

Рис. 9.2. К примеру 9.1. а) – схема цепи, б) граф схемы.

Компонентные матрицы при описании ветвей в форме Y имеют вид:

Компонентные матрицы при описании ветвей в форме Z имеют вид:

Таким образом, зависимости между токами и напряжениями всех ветвей электрической цепи могут быть представлены в виде одного матричного компонентного уравнения. Вся информация о характере параметрах входящих в них элементов заключается компонентных матрицах.

Схемы замещения линейного трансформатора

При расчётах и анализе различных режимов приходится пользоваться схемами замещения трансформатора. Одна из них получается применением развязки связи, если в схеме рис. 5.10 перемкнуть точки 1 и 2, что не повлияет ни на токи, ни на напряжения в схеме. Схема замещения имеет вид рис. 5.14. Разности L1 - M и L2 – M при W1 = W2 представляют собой индуктивности рассеяния LS1 и LS2.

При W1¹W2 пользуются приведенной схемой замещения. Придадим уравнениям трансформатора следующий вид:

 U1 = (R1 + jwL1) I1 - jwnM ;

 - n U2 = n2 (R2 + jwL2)  - jwnM I1

или U1 = [R1 + jw(L1- nM)] I1 + jwnM(I1 -) ;

  - n U2 = n2 [R2 + jw(L2-)]  + jwnM(- I1).

Здесь n = W1 /W2 - коэффициент трансформации.

Соответствующая этим уравнениям схема замещения на рис. 5.15.

wLS1 и wLS2 - сопротивления рассеяния первичной и вторичной обмоток,

nwM - индуктивное сопротивление ветви намагничивания.

Магнито-движущая сила (МДС), определяющая магнитный поток, i1W1–i2W2=(i1-i2)W1=(i1-)W1.

Поэтому I1- называется намагничивающим током.

ВД к схеме рис. 5.15 на рис. 5.16.

Приведённая схема замещения не эквивалентна исходной (на выходе nU2 , а не U2 и не I2, а ). Для получения эквивалентной схемы добавляют идеальный трансформатор – рис. 5.17.

Линейные электрические цепи и принцип наложения. Основы классификации электрических цепей

Колебания в электрической цепи представляют собой «реакции» или «отклики» на приложенные к ней «воздействия» (иногда «возмущения»). По отношению к электрическим цепям воздействия аналогичны внешним вынуждающим силам в механических системах.

Воздействия в электрических цепях характеризуются заданными законами изменения во времени некоторых напряжений и (или) токов, действующих в цепи. Токи и напряжения в электрической цепи, обусловленные некоторым воздействием, будем называть реакциями цепи на это воздействие. Различают цепи линейные и нелинейные.


Инженерная графика

 

Начертательная геометрия
Теория цепей
Сопромат
Лабораторные работы
Электротехника
Математика